Full resolution (JPEG) - On this page / på denna sida - I. Vattenbyggnader - Vattenkraftmaskiner och pumpar, av K. I. Karlsson och Birger Norsell - Automatiska hastighetsregulatorer
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
Below is the raw OCR text
from the above scanned image.
Do you see an error? Proofread the page now!
Här nedan syns maskintolkade texten från faksimilbilden ovan.
Ser du något fel? Korrekturläs sidan nu!
This page has never been proofread. / Denna sida har aldrig korrekturlästs.
VATTENKRAFTMASKINER OCH PUMPAR. AUTOMATISKA HASTIGHETSREGULATORER. 637
Under stängningsförloppet, som följer på en fullständig avlastning, avgår genom
löphjulet en vattenmängd av Q kubikmeter, vilken ur gravitationsfältet upptagit ett
arbete av g . o . Q • H joule. Av detta arbete och den levande kraft, Lc, som
vattenpelaren mellan intagsöppningen a och sugrörsmynningen b, fig. 861, förlorat, övergår
qj 2______________________________________________________________________________j 2
större delen på rotorn, vars levande kraft, Lr, därigenom växer med Lr. -A________^AL.
wo
Återstoden förskingras med arbetsförlusterna i löphjulet.
Förlusten per tidsenhet, effektförlusten d, växlar med vattenmängden, q m3 pr
sek, som i varje ögonblick genomströmmar hjulet, och med hjulets omloppshastighet
w, fig. 701 och 722. För att summera de på varje litet steg av stängningsförloppet
fallande förlusterna måste man först
känna vattenmängdens och
hastighetens storlek under varje litet
tidsmellanrum, At, som stegen upptaga.
Man kommer ifrån den besvärliga
beräkningen av sambandet dem
emellan, om man tar några genvägar, som
uppenbarligen leda nära målet.
Effektförlusten beror nämligen mindre
av vattenmängden än av
omloppshastigheten, som efter avlastningen
växer mot en topp, diagrammet 862 a,
där turbinen vid ett mycket litet
pådrag arbetar i tomgång. Vid stängt
pådrag växer effektförlusten i hjulet med kuben på omloppshastigheten, vid andra
pådrag är förhållandet mera invecklat, men likartat så snart hastigheten, som här är
fallet, överstiger den normala, w0- Man kan därför antaga, att effektförlusten är
/ w\3
\wo/
(a)
där d0 är ett medelvärde av förlusten i watt vid normal hastighet. Sambandet mellan
omloppshastigheten och tiden t avviker ej väsentligt från ett paraboliskt och kan
således uttryckas med
w-w0 = (wi-w0)-^-l2 - ..................(b)
där T är tidsrummet från avlastningsögonblicket till dess att pådraget sluter sig.
Om man i diagrammet 862 b indelar detta tidsrum i ett godtyckligt antal steg: 0, 1,
2, 3 etc., faller på vart och ett av dem en arbetsförlust ÅD, som är mindre än d’. Åt, där
d’ är det största värdet av effektförlusten inom steget, och större än d" • Åt, där d" är
det minsta. Den totala arbetsförlusten D ligger således innestängd mellan summorna
So [d’ • Ai], mindre än D och
So [d" • Ai], större än D,
vilkas skillnad, då företeelserna fortlöpa i oavbrutet sammanhang, kan göras hur litet
som helst genom att oupphörligt inskjuta nya steg mellan de förut avsatta.
Fig. 861.
d0-
<< prev. page << föreg. sida << >> nästa sida >> next page >>
